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Caratterizzazione, modelling e studio del rumore di valvole termoioniche per applicazioni audio

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CAPITOLO 1                                                           Principi costruttivi dei tubo a vuoto 
 
 
 
~ 13 ~
Alle due versioni, ovviamente, corrisponde qualche differenza di comportamento. 
Per i tubi a riscaldamento diretto sono necessari pochi secondi affinché l’emissione 
termoionica raggiunga il suo valore di regime, mente per quelli a riscaldamento indiretto 
occorre attendere alcune decine di secondi. Quest’ultimo tipo, inoltre porta ad un consumo 
inevitabilmente maggiore, poiché maggiori sono le dispersioni. Tuttavia l’azione schermante del 
catodo e l’inerzia termica del sistema a riscaldamento indiretto hanno consentito di accendere il 
filamento della valvola sfruttando direttamente la corrente alternata, facilmente ottenibile dalla 
rete di distribuzione elettrica. Valori di tensione molto usati per l’accensione dei filamenti sono i 
6.3V o i 12.6V, anche se esistono diverse eccezioni. 
 
1.5 Effetto Schottky e potenziale di contatto 
Dalla (1.1) si potrebbe concludere che l’emissione, quindi il valore della corrente, 
dipendano unicamente dalle condizioni di lavoro del catodo, cioè dalla temperatura di esercizio. 
Nella realtà si osserva come sia possibile ottenere un incremento della corrente emessa anche 
agendo sulla tensione della placca, cioè sul campo elettrico che allontana gli elettroni dal 
catodo. In particolare aumentando la tensione anodica si osserva un incremento della corrente. 
Questo fenomeno è dovuto al fatto che l’aumento della tensione anodica comporta come 
conseguenza un aumento del campo elettrico. Aumentando il campo elettrico alla superficie 
dell’emettitore si va a favorire la fuoriuscita di elettroni dallo stesso, quindi ad aumentare il 
tasso di emissione, cioè la corrente. 
Osservando la Figura 5 [3], e ricordandosi che gli elettroni, essendo cariche negative, 
tendono a spostarsi da punti a potenziale minore a punti a potenziale maggiore, è possibile trarre 
qualche considerazione riguardo l’applicazione di un campo elettrico. Il campo elettrico va ad 
aumentare il potenziale linearmente con la distanza dall’emettitore. Si osserva invece che la 
barriera di potenziale caratteristica del materiale isolato decresce esponenzialmente con la 
distanza. Andando a sommare i due andamenti se ne ottiene un terzo, caratterizzato da un 
minimo e da due pendenze distinte. Il minimo si pone ad una distanza (d
c
) dall’emettitore, 
chiamata distanza critica. Il nome deriva dal fatto che l’elettrone emesso subisce una forza 
attrattiva verso il catodo, che quindi tenderebbe a farlo da questo riassorbire, prima di tale 
distanza, mentre viene attratto all’elettrodo opposto per distanze superiori. Poiché, come detto, 
gli elettroni sono attratti verso le zone a potenziale positivo, quanto esposto sopra è anche 
chiaramente deducibile dagli andamenti in Figura 5.

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Informazioni tesi

  Autore: Andrew Morandi
  Tipo: Laurea liv.II (specialistica)
  Anno: 2008-09
  Università: Politecnico di Milano
  Facoltà: Ingegneria
  Corso: Ingegneria elettronica
  Relatore: Giuseppe Bertuccio
  Lingua: Italiano
  Num. pagine: 223

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