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Rimozione di artefatti fisiologici negli studi di connettività funzionale del cervello

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ωR e dalla frequenza del campione analizzato ωS : δ = ωS − ωR ωR × 106 In questo modo è possibile discriminare diverse specie chimiche presenti nel sistema in studio. 2.3 Rilassamento La variazione temporale di un vettore di magnetizzazione all'interno di una unità di volume contenente N particelle oltre al momento torcente applicato dal campo magnetico deve tener conto di due processi legati all'equilibrio termico entrambi caratterizzati da un andamento esponenziale: il rilassamento longitu- dinale ovvero il ripristino dell'allineamento lungo l'asse del campo caratterizzato dalla costante di rilassamento spin-reticolo T1 e il disallineamento degli spin nel piano trasverso alla componente longitudinale caratterizzato dal tempo di rilas- samento spin-spin T2. Il tempo di rilassamento T1 (la vita media dei nuclei nello stato ad energia più alta) dipende dal fattore giromagnetico del nucleo e dalla mobilità dei nu- clei che lo circondano. L'energia guadagnata dai nuclei dall'impulso RF viene dissipata all'aumentare delle vibrazioni e delle rotazioni all'interno del reticolo che coincide con l'aumento della temperatura nell'intorno del nucleo (da ciò il nome tempo di rilassamento spin-reticolo). Un possibile meccanismo soggiacente al fenomeno di disallineamento in un solido emerge dall'allargamento dello spettro delle frequenze di precessione dovuto al campo magnetico locale che ogni nucleo esercita sull'altro (da ciò il nome spin- spin). Considerando tale meccanismo si può fornire una stima teorica del tempo T2 poiché Bloc il campo magnetico locale dovuto ai nuclei vicini di momento magnetico µ a distanza media r risulterà: Bloc ≈ µr3 Se i nuclei sono in fase al tempo t = 0 in un tempo τ tali che γBlocτ ≈ 1 ci sarà uno sfasamento non trascurabile e il vettore somma risulterà significati- vamente diminuito. Visto che il τ così definito deve essere comparabile con T2, una stima di quest'ultimo può essere data da τ stesso, ovvero: T2 ≈ 1γBloc ≈ r3 γ2~ Un'altra fonte di disomogeneità del campo magnetico è l'imperfezione del magnete che genera il campo la quale a sua volta contribuisce all'allargamento della risonanza. Si introduce, al fine di considerare anche tale contributo, il tempo di rilassamento trasversale effettivo T ∗2 : T ∗2 = 1pi∆ν 1 2 6
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Rimozione di artefatti fisiologici negli studi di connettività funzionale del cervello

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Informazioni tesi

  Autore: Paolo Barucca
  Tipo: Laurea liv.I
  Anno: 2008-09
  Università: Università degli Studi di Roma La Sapienza
  Facoltà: Scienze Matematiche, Fisiche e Naturali
  Corso: Fisica
  Relatore: Bruno Maraviglia
  Lingua: Italiano
  Num. pagine: 37

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