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Optical characterisation of metamaterials

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12 ( )20 2 0 0 ωωω +Γ+− − = jm Eq r e r r (2.7) It s now straightforward to find the electric susceptibility and thus the permittivity. Considering (2.2), we can find6: 2 0 2 2 , 1 ωωω ω ε +Γ+− += j p Lorentzr , 0 2 ε ω e e p m qN = is the plasma frequency. When the acceleration term is small compared to the other terms we can neglect it and obtain the so called Debye model: 2 0 2 , 1 ωω ω ε +Γ += L p Debyer j If it is the restoring term to be much smaller than the others, we are in the so called Drude model: Γ+− += ωω ω ε j p Druder 2 2 , 1 Since in the Drude model we neglected the restoring forces it is actually the proper one if we want to describe a metal. In this case the damping factor is: l vF=Γ Where l is the mean free path of an electron in a metal and Fv is its Fermi velocity. This term represents the frequency of the collisions between an electron and the ions of the lattice within which it s travelling7. This is why this factor is well known as collision frequency. 6 In fact we can set: ( )EErqNP ee rrrr 100 −==−= εεχε 7 If we think about the physics of the phenomenon it s pretty clear that this term has to be linked with the conductivity of the metal σ . We expect that the more the collision frequency is high, the more the conductivity goes down because of the interruption in one electron path. In fact we have: Γ = e e m qN 2 σ . (2.8) (2.9) (2.10) (2.11)
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Optical characterisation of metamaterials

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Informazioni tesi

  Autore: Alessandro Alabastri
  Tipo: Laurea liv.II (specialistica)
  Anno: 2008-09
  Università: Politecnico di Milano
  Facoltà: Ingegneria
  Corso: Ingegneria dei Sistemi
  Relatore: Giulio Cerullo
  Lingua: Inglese
  Num. pagine: 111

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Parole chiave

cloaking
enhancement
fishnet
surface plasmon
woodpile
photonics
optical characterization
engineering physics
invisibility
metamaterials
plasmon
negative refraction

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