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Modellazione numerica di processi di dispersione in atmosfera: applicazione alla conca di Bolzano

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Capitolo 2. Dispersione di inquinanti in atmosfera L’equazione (2.2) puo` essere generalizzata al caso in cui il processo diffusivo si realizzi all’interno di un campo convettivo ed in presenza di un termine sorgente (o pozzo): ∂ ∂t ∫ V CdV + ∫ Σ Cv · ndΣ+ ∫ Σ F · ndΣ = Γ (2.7) con Σ superficie del volume di controllo, n versore normale uscente, Γ [kg/s] eventuale termine sorgente o pozzo, v [m/s] velocita` del fluido. In termini differenziali, utilizzando la chiusura di Fick come per il caso piu` semplice, la (2.47) assume la forma: ∂C ∂t + v · ∇C = ∇ · (∇DC) + S (2.8) in cui S [kg/(m3s)] e` la portata massica specifica della sorgente (o pozzo). Esplicitando tutti i termini si ottiene: ∂C ∂t + u∂C∂x + v ∂C∂y + w ∂C∂z = = ∂∂x ( D ∂C∂x ) + ∂∂y ( D ∂C∂y ) + ∂∂z ( D ∂C∂z ) + S (2.9) 2.2 Diffusione turbolenta La soluzione (2.8) e` relativa ad un processo di diffusione molecolare. Forma del tutto analoga puo` essere ricavata nel caso della diffusione turbolenta. Le quantita` caratterizzanti il problema e variabili con il tempo, ovvero C e v, sono soggette a fluttuazioni casuali generate dalla turbolenza; possiamo distinguere un valore medio ed una componente fluttuante: v = 〈v〉+ v′ C = 〈C〉+ C ′ (2.10) E` importante qui notare la differenza che intercorre tra media d’insieme e media temporale. La prima, indicata con il simbolo 〈·〉 e` il valore mediato 11

Anteprima della Tesi di Gianluca Antonacci

Anteprima della tesi: Modellazione numerica di processi di dispersione in atmosfera: applicazione alla conca di Bolzano, Pagina 7

Tesi di Laurea

Facoltà: Ingegneria

Autore: Gianluca Antonacci Contatta »

Composta da 175 pagine.

 

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