Calcolo della resistenza indotta con un integrale di scia
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CAPITOLO 1. UNA FORMULAZIONE NON VISCOSA INCOMPRIMIBILE 9 che il potenziale possa presentare una discontinuita` attraverso la linea del taglio: infatti due punti A ed A′ che siano separati dalla barriera sono dal punto di vista topologico agli estremi opposti della regione, ed assumono valori non legati fra loro. La relazione (1.9) per un dominio biconnesso mediante l’introduzione di una barriera si riscrive: ∫∫ S V · V dS = ∮ S∞ ϕV · ndc− ∮ Sc ϕV · ndc+ ∫ t ϕ−V · ndc− ∫ t ϕ+V · ndc (1.14) in cui si e` decomposto il contorno del dominio S = S∞ ∪ Sc ∪ t mentre ϕ+ e ϕ− sono i valori del potenziale dai due lati della barriera. Dato che ∫ A′ A V · n = Γ (1.15) si ottiene l’espressione finale: ∫∫ S V · V dS = ∮ S∞ ϕV · ndc− ∮ Sc ϕV · ndc+ Γ ∫ t ϕ+V · ndc (1.16) che conferma il risultato ricavato in precedenza: la soluzione e` determinata univoca- mente quando si conosce il valore della componente normale sul contorno unitamente al valore della costante ciclica. Cio` equivale a dire che la soluzione non e` determinata in modo univoco se non si conosce Γ, legata alla circolazione attorno al corpo, la cui genesi e` legata a fenomeni di tipo viscoso, ma il cui effetto e` modellabile nelle nostre ipotesi assumendo, come vedremo, che il corpo sia di tipo aerodinamico. 1.1.3 Corpi tozzi e corpi aerodinamici Se il corpo ha forma generica e senza spigoli, ovvero e` un corpo tozzo, dietro di esso si forma una scia, la cui dimensione nel senso normale alla direzione del moto non e` trascurabile, essendo confrontabile con la lunghezza del corpo stesso. All’interno della
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Calcolo della resistenza indotta con un integrale di scia
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Informazioni tesi
Autore: | Samuel Sperindeo |
Tipo: | Tesi di Laurea |
Anno: | 2005-06 |
Università: | Università degli Studi di Napoli - Federico II |
Facoltà: | Ingegneria |
Corso: | Ingegneria Aerospaziale |
Relatore: | Renato, Carlo Tognaccini, de Nicola |
Lingua: | Italiano |
Num. pagine: | 175 |
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