Misure cinematiche nell'esperimento Chorus per la ricerca di oscillazione di neutrini

ed antimateria (v.par.1.3).Se da un lato lo studio del neutrino massivo consente di porre nuovi ob-biettivi alla sica moderna, dall'altro il neutrino e uno strumento estrema-mente potente per l'analisi della materia che ci circonda, in particolare perlo studio delle funzioni di struttura dei costituenti nucleari. Il neutrinoconsente infatti, a dierenza delle interazioni elettromagnetiche, di isolare ilcontributo dei quark s dalle funzioni di struttura, cosa che le interazioni elet-tromagnetiche non sono in grado di fare avendo d ed s la stessa carica elet-trica. Indipendentemente da cio, lo studio delle funzioni di struttura tramiteinterazioni di neutrino, oltre che con esperimenti di diusione anelastica dielettroni e muoni su nucleone, e di fondamentale importanza per mostrarnel'indipendenza dall'interazione usata per determinarle, confermando il lorovalore intrinseco e, dunque, la correttezza del modello.In questo capitolo daremo una breveintroduzione teorica alla sica del neu-trino, descrivendo come esso e trattato in seno al MS e illustrando a titoloesemplicativo un'estensione minima del modello che consenta di fornir-gli una massa. Vedremo come questa estensione porti a due fenomeni inparticolare, il fenomeno delle oscillazioni e la leptogenesi. Discuteremo leimplicazioni cosmologiche di un neutrino massivo e i limiti sulla massa esul numero totale di neutrini che possono esistere nell'universo derivanti daconsiderazioni di carattere cosmologico. Daremo una panoramica degli espe-rimenti piu' importanti che hanno studiato il fenomeno delle oscillazioni conparticolare attenzione a SuperKamiokande e SNO. Introdurremo le proble-matiche riguardanti l'analisi delle funzioni di struttura, esse sono state af-frontate negli esperimenti precedenti e metteremo in evidenza le potenzialitadell'esperimento CHORUS.1.2 Il neutrino nel Modello StandardIl modello Standard e una teoria di gauge basata sul gruppo di simmetriaSU(2)LU(1)Y 1, I campi di interazione vengono introdotti col meccanismousuale delle teorie di gauge in modo da rendere la lagrangiana invariante pertrasformazione locali del gruppo di simmetria tramite la posizione:@ ! D = @ + ig0B + igW (1.1)Per tener conto di tutte le famiglie leptoniche vengono introdotti tre dop-pietti SU(2) di ipercarica Y = 1 del tipo:L`L (1.2)1Nel caso si voglia tener conto anche dell'interazione forte bisogna introdurre anche lasimmetria SU(3)c di colore, noi ci limiteremo esclusivamente al caso elettrodebole7